Невизначеність Гейзенберга - двері в мікросвіт
Коли молодий Макс Планк сказав своєму вчителеві, що хоче далі займатися теоретичною фізикою, той, посміхнувшись, запевнив його, що якраз там вченим уже робити нічого - залишилося тільки «підчистити шорсткості». На жаль! Зусиллями Планка, Нільса Бора, Ейнштейна, Шредінгера та ін. Все стає з ніг на голову, причому так грунтовно, що назад не повернешся, і попереду бездоріжжі. Далі - більше: серед загального теоретичного хаосу раптом з'являється, наприклад, невизначеність Гейзенберга. Як кажуть, цього нам тільки не вистачало. На рубежі 19-20 століть вчені відкрили двері в невідому область елементарних часток, а там звична механіка Ньютона дала збій.
Здавалося б, «до того», все добре - ось фізичне тіло, ось його координати. У «нормальної фізики» завжди можна взяти стрілу і точно «ткнути» її в «нормальний» об'єкт, навіть рухається. Промах, теоретично, виключається - закони Ньютона не помиляються. Але от об'єкт дослідження стає все менше - зернятко, молекула, атом. Спочатку зникають точні контури об'єкта, потім в його описі з'являються імовірнісні оцінки середньостатистичних швидкостей для молекул газу, і, нарешті, координати молекул стають «середньостатистичними», а про молекулу газу можна сказати: знаходиться чи то тут, то там, але, найімовірніше , десь у цій галузі. Пройде час і проблему вирішить невизначеність Гейзенберга, але це потім, а зараз ... Спробуйте потрапити «теоретичної стрілою» в об'єкт, якщо він знаходиться «в області найбільш ймовірних координат». Слабо? А що ж це за об'єкт, які у нього розміри, форми? Тут питань було більше, ніж відповідей.
А як бути з атомом? Добре нині відома планетарна модель була запропонована в 1911 році і відразу ж викликала масу питань. Головний з них: як на орбіті тримається негативний електрон і чому він не падає на позитивне ядро? Як зараз кажуть - гарне питання. Слід зауважити, що всі теоретичні викладки в цей час проводилися на базі класичної механіки - невизначеність Гейзенберга ще не зайняла почесне місце в теорії атома. Саме цей факт не дозволяв вченим зрозуміти сутність механіки атома. «Спас» атом Нільс Бор - він подарував йому стабільність своїм припущенням, що у електрона є орбітальні рівні, перебуваючи на яких він не випромінює енергію, тобто не втрачає її і не падає на ядро.
Дослідження питання безперервності енергетичних станів атома вже дало поштовх розвитку абсолютно нової фізики - квантової, початок якій поклав Макс Планк ще в 1900 році. Він відкрив явище квантування енергії, а Нільс Бор знайшов йому застосування. Проте надалі виявилося, що описувати модель атома класичної механікою зрозумілого нам макросвіту абсолютно неправомірно. Навіть час і простір в умовах квантового світу набуває зовсім інший зміст. До цього часу спроби фізиків-теоретиків дати математичну модель планетарного атома закінчувалися багатоповерховими і безрезультатними рівняннями. Проблему вдалося вирішити, використовуючи співвідношення невизначеності Гейзенберга. Це дивно скромне математичний вираз пов'язує невизначеності просторової координати Delta-x і швидкості Delta-v з масою частинки m і постійної Планка h :.
Delta-x * Delta-v> h / m
Звідси випливає принципова різниця мікро- і макросвіту: координати і швидкості частинок у мікросвіті не визначаються в конкретному виді - вони мають імовірнісний характер. З іншого боку, принцип Гейзенберга в правій частині нерівності містить цілком конкретне позитивне значення, з чого випливає, що виключається нульове значення хоча б однієї з невизначеностей. На практиці це означає, що швидкість і положення частинок в субатомному світі визначається завжди з похибкою, і вона ніколи не буває нульовий. У точно такому ж ракурсі невизначеність Гейзенберга пов'язує інші пари вв'язаних характеристик, наприклад, невизначеності енергії Delta-Е і часу Delta-t:
Delta-ЕDelta-t> h
Суть цього виразу в тому, що неможливо одночасно виміряти енергію атомної частинки і момент часу, в який вона нею володіє, без невизначеності її значення, оскільки вимір енергії займає деякий час, протягом якого енергія випадковим чином зміниться.